Induktiv reaktans i en växelströmskrets

Motståndet i elektriska kretsar är tvåarter - aktiv och reaktiv. Aktiv representeras av motstånd, glödlampor, värme spiraler etc. Med andra ord, alla de element i vilka strömningsströmmen direkt utför ett användbart arbete eller i ett visst fall orsakar den önskade uppvärmningen av ledaren. I sin tur är reaktiv en allmän term. Det är förstås som kapacitivt och induktivt motstånd. I kretskretsens element med reaktivt motstånd uppstår olika mellanliggande energitransformationer under strömmen av den elektriska strömmen. Kondensatorn (kapacitans) ackumulerar en laddning och ger den sedan till kretsen. Ett annat exempel är en spolens induktiva resistans, i vilken del av den elektriska energin omvandlas till ett magnetfält.

I själva verket är "ren" aktiv eller reaktivdet finns inga motstånd. Det finns alltid en motsatt komponent. När man exempelvis beräknar ledningar för långsträckta kraftledningar beaktas inte bara det aktiva motståndet utan även kapacitiviteten. Och med tanke på det induktiva motståndet måste man komma ihåg att både ledarna och strömkällan gör egna anpassningar till beräkningarna.

Bestämning av kedjesegmentets totala motstånd,det är nödvändigt att kombinera de aktiva och reaktiva komponenterna. Dessutom är det omöjligt att erhålla en direkt summa med den vanliga matematiska åtgärden, därför använder vi den geometriska (vektor) metoden för tillsats. Utför konstruktionen av en rektangulär triangel, vars två ben är aktiva och induktiva motstånd, och hypotenusen är komplett. Segmentets längd motsvarar de faktiska värdena.

Tänk på det induktiva motståndet i kretsenväxelström. Föreställ dig en enkel krets bestående av en strömkälla (EMF, E), ett motstånd (aktiv komponent, R) och en spole (induktans, L). Eftersom det induktiva motståndet beror på EMF för självinduktion (E si) i spolens varv är det uppenbart att det ökar med ökande induktans av kretsen och en ökning i strömmen som strömmar längs konturen.

Ohms lag för en sådan kedja ser ut som:

E + E cu = I * R.

Efter att ha bestämt derivat av strömmen som funktion av tiden (I pr) kan vi beräkna självinduktionen:

E cu = -L * I pr.

Tecknet "-" i ekvationen indikerar detE s verkan riktar sig mot att ändra strömmen av strömmen. Lenz regel säger att med någon förändring i nuvarande, finns det en emf av självinduktion. Och eftersom sådana förändringar i växelströms kretsar är naturliga (och ständigt förekommer), utgör E s en väsentlig motverkan eller, vilket också är sant motstånd. Vid likströmsförsörjning är detta beroende inte uppfyllt och vid försök att ansluta en spole (induktans) skulle ett klassiskt fel inträffa i en sådan krets.

För att övervinna E si måste strömkällan skapa en sådan potentiell skillnad vid spolterminalerna att det är tillräckligt för att åtminstone kompensera motståndet E s. Det följer att

U katt = -E si.

Med andra ord är spänningen på induktansen numeriskt lika med den elektromotoriska kraften av självinduktion.

Eftersom strömmen i kedjan ökar med ökande strömmagnetfältet i sin tur genererar virvelfält orsakar återflöde ökning av induktansen, kan vi säga att det finns en fasförskjutning mellan spänning och ström. Därför en funktion: eftersom självinduktion EMF förhindrar någon förändring i strömmen, då de ökar (den första resultatperioden av en sinuskurva i) räknarfält genereras, men nedgången (andra termen) tvärtom - den inducerade strömmen är samriktad med basen. Det vill säga om den postulat förekomsten av en ideal effektkälla utan inre resistans och induktans utan den aktiva komponenten, vibrationsenergin - kunde "källa spole" uppträda på obestämd tid.